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弱起伏介質(zhì)中界面脈沖波的互相干函數(shù)

李樂偉 焦培南

李樂偉, 焦培南. 弱起伏介質(zhì)中界面脈沖波的互相干函數(shù)[J]. 電子與信息學(xué)報(bào), 1989, 11(2): 155-163.
引用本文: 李樂偉, 焦培南. 弱起伏介質(zhì)中界面脈沖波的互相干函數(shù)[J]. 電子與信息學(xué)報(bào), 1989, 11(2): 155-163.
Li Lewei, Jiao Peinan. MUTUAL COHERENCE FUNCTION FOR LATERAL PULSE WAVE IN WEAK FLUCTUATING MEDIUM[J]. Journal of Electronics & Information Technology, 1989, 11(2): 155-163.
Citation: Li Lewei, Jiao Peinan. MUTUAL COHERENCE FUNCTION FOR LATERAL PULSE WAVE IN WEAK FLUCTUATING MEDIUM[J]. Journal of Electronics & Information Technology, 1989, 11(2): 155-163.

弱起伏介質(zhì)中界面脈沖波的互相干函數(shù)

MUTUAL COHERENCE FUNCTION FOR LATERAL PULSE WAVE IN WEAK FLUCTUATING MEDIUM

  • 摘要: 在折射指數(shù)起伏具有Gauss譜的弱起伏隨機(jī)介質(zhì)中,設(shè)激發(fā)源為脈沖偶極子,利用Born近似和DGF方法,研究了隨機(jī)介質(zhì)內(nèi)部無(wú)線電通信中界面脈沖波(lateral pulse wave)的互相干函數(shù),得到了解析解,并用背景介質(zhì)層的反射系數(shù)、阻抗、導(dǎo)納等物理量通過超幾何級(jí)數(shù)的形式表示出來(lái)。結(jié)果表明,在該通信中,互相干函數(shù)的主要貢獻(xiàn)來(lái)源于相干場(chǎng),而非相干場(chǎng)的貢獻(xiàn)也是較大的。
  • K. C. Yeh, C. H. Liu, Pro c. IEEE, 70(1982)4, 324-360.[2]I. Sreenivasian, A. Ishimaru, S. T. Hong, Radio Sci., 11(1976)10,775-778.[3]D. L. Knepp, Radio Sci., 18(1983)4, 535-549.[4]I. Sreenivasian, A. Ishimaru, Appl. Opt., 80979)10, 1613-1618.[5]A. Schncider, UHF Communication through Forested Propagation Channels, N85-19280,1984.[6]李樂偉, 焦培南, 電子科學(xué)學(xué)刊, 10(1988)2,176-181.[7]李樂偉, 焦培南, 通信學(xué)報(bào), 9(1988)6, 1-6,-41.[8]李樂偉, 焦培南, 電波科學(xué)學(xué)報(bào), 1(1986)4,1-6.[9]Han-xiong Lian, Acta ELectronicc Sinica, 14(1986)5, 12-20.[10]李樂偉, 焦培南, 電波科學(xué)學(xué)報(bào), 1(1986)2,10-15.
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出版歷程
  • 收稿日期:  1987-04-27
  • 修回日期:  1988-08-26
  • 刊出日期:  1989-03-19

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