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1986年 第8卷 第1期
1986, 8(1): 1-7.
摘要:
本文利用擾動方法,詳細研究了大迴旋半徑(電子繞波導(dǎo)軸旋轉(zhuǎn))電子迴旋脈塞。導(dǎo)出了電子的擾動運動。求得了脈塞(包括迴旋管和迴旋潘尼管)的色散方程,并進行了討論。
本文利用擾動方法,詳細研究了大迴旋半徑(電子繞波導(dǎo)軸旋轉(zhuǎn))電子迴旋脈塞。導(dǎo)出了電子的擾動運動。求得了脈塞(包括迴旋管和迴旋潘尼管)的色散方程,并進行了討論。
1986, 8(1): 8-13.
摘要:
本文用矩量法導(dǎo)出了在規(guī)則邊界下電磁場邊值問題的一般公式,并由此導(dǎo)出并矢格林函數(shù)的普遍形式,應(yīng)用這一方法,使規(guī)則邊界下的電磁場邊值問題的求解得到普遍解決。這一方法還可以用于其他更復(fù)雜的邊界問題,例如用于耦合系統(tǒng),來求解各種耦合系統(tǒng)的本征問題和傳輸問題。
本文用矩量法導(dǎo)出了在規(guī)則邊界下電磁場邊值問題的一般公式,并由此導(dǎo)出并矢格林函數(shù)的普遍形式,應(yīng)用這一方法,使規(guī)則邊界下的電磁場邊值問題的求解得到普遍解決。這一方法還可以用于其他更復(fù)雜的邊界問題,例如用于耦合系統(tǒng),來求解各種耦合系統(tǒng)的本征問題和傳輸問題。
1986, 8(1): 14-22.
摘要:
本文是作者研究圓形波導(dǎo)有源區(qū)域并矢格林函數(shù)(DGF)的計算及其普遍性質(zhì)的第Ⅰ部分,文中建立了有源區(qū)域DGF并矢運算的分布理論法,導(dǎo)出了圓形波導(dǎo)DGF并矢運算的完整表示式,糾正了文獻中存在的一些錯誤和模糊之處。 本文的結(jié)論與基斯留克(Kisliuk)(1980,1983)的結(jié)論不同,它表明DGF的無散矢量本征函數(shù)展開式和無旋矢量本征函數(shù)展開式在有源區(qū)域不再是純的無散和無旋場。此外,我們還指出戴(Tai,1973)通過互換并矢算子和有源區(qū)域DGF展開式中的積分號來進行并關(guān)運算是不恰當(dāng)?shù)摹?/span>
本文是作者研究圓形波導(dǎo)有源區(qū)域并矢格林函數(shù)(DGF)的計算及其普遍性質(zhì)的第Ⅰ部分,文中建立了有源區(qū)域DGF并矢運算的分布理論法,導(dǎo)出了圓形波導(dǎo)DGF并矢運算的完整表示式,糾正了文獻中存在的一些錯誤和模糊之處。 本文的結(jié)論與基斯留克(Kisliuk)(1980,1983)的結(jié)論不同,它表明DGF的無散矢量本征函數(shù)展開式和無旋矢量本征函數(shù)展開式在有源區(qū)域不再是純的無散和無旋場。此外,我們還指出戴(Tai,1973)通過互換并矢算子和有源區(qū)域DGF展開式中的積分號來進行并關(guān)運算是不恰當(dāng)?shù)摹?/span>
1986, 8(1): 23-30.
摘要:
利用波數(shù)字格型濾波器實現(xiàn)復(fù)數(shù)濾波器,其輸出信號的實部和虛部之間滿足希爾伯特變換關(guān)系。本文介紹這種變換器的新計算方法,它的公式和設(shè)計過程十分簡單,以至用小的可編程計算器或微處理機就可完成必要的計算。
利用波數(shù)字格型濾波器實現(xiàn)復(fù)數(shù)濾波器,其輸出信號的實部和虛部之間滿足希爾伯特變換關(guān)系。本文介紹這種變換器的新計算方法,它的公式和設(shè)計過程十分簡單,以至用小的可編程計算器或微處理機就可完成必要的計算。
1986, 8(1): 31-37.
摘要:
本文給出了具有任意斜率的最大平坦特性的分布參數(shù)匹配網(wǎng)絡(luò)的解析解,此解法可用于具有倍頻程以上帶寬晶體管放大器的電路設(shè)計。
本文給出了具有任意斜率的最大平坦特性的分布參數(shù)匹配網(wǎng)絡(luò)的解析解,此解法可用于具有倍頻程以上帶寬晶體管放大器的電路設(shè)計。
1986, 8(1): 38-44.
摘要:
本文討論了多狀態(tài)測試技術(shù),并將它與多端口測試技術(shù)進行了比較,通過分析給出了多狀態(tài)測試時的功率關(guān)系。最后給出了一個工作在毫米波波段的多狀態(tài)反射計實例,所得結(jié)果是令人滿意的。
本文討論了多狀態(tài)測試技術(shù),并將它與多端口測試技術(shù)進行了比較,通過分析給出了多狀態(tài)測試時的功率關(guān)系。最后給出了一個工作在毫米波波段的多狀態(tài)反射計實例,所得結(jié)果是令人滿意的。
1986, 8(1): 45-51.
摘要:
連續(xù)Ar+激光再結(jié)晶能使多晶硅的電阻率下降,遷移率顯著增高,對離子注入劑量為5101151015cm-2的多晶硅經(jīng)激光再結(jié)晶后再進行等離子氫退火,能使其電學(xué)性質(zhì)得到進一步改善,更接近于單晶硅.摻雜濃度為11017cm-3時,電阻率從1.2cm下降到0.45cm,遷移率從 62cm2/Vs增高到 271cm2/Vs,電激活能從 0.03eV下降到-0.007eV,晶界陷阱態(tài)密度從3.71011cm-2下降到 1.71011cm-2)。本文在現(xiàn)有多晶硅導(dǎo)電模型的基礎(chǔ)上.提出了大晶粒(L=15m)多晶硅的計算公式。結(jié)果表明,在摻雜濃度在1101611020cm-3的范圍內(nèi),理論和實驗符合較好。
連續(xù)Ar+激光再結(jié)晶能使多晶硅的電阻率下降,遷移率顯著增高,對離子注入劑量為5101151015cm-2的多晶硅經(jīng)激光再結(jié)晶后再進行等離子氫退火,能使其電學(xué)性質(zhì)得到進一步改善,更接近于單晶硅.摻雜濃度為11017cm-3時,電阻率從1.2cm下降到0.45cm,遷移率從 62cm2/Vs增高到 271cm2/Vs,電激活能從 0.03eV下降到-0.007eV,晶界陷阱態(tài)密度從3.71011cm-2下降到 1.71011cm-2)。本文在現(xiàn)有多晶硅導(dǎo)電模型的基礎(chǔ)上.提出了大晶粒(L=15m)多晶硅的計算公式。結(jié)果表明,在摻雜濃度在1101611020cm-3的范圍內(nèi),理論和實驗符合較好。
1986, 8(1): 52-59.
摘要:
本文對漬制鈧酸鹽鋇鎢陰極的脈沖性能作了下述幾方面的研究。(1)脈沖發(fā)射水平和逸出功分布;(2)脈沖運用下的電子初速分布;(3)脈沖工作比效應(yīng);(4)強場下的非常肖特基效應(yīng)。 本陰極在Tk=850℃下能提供的脈沖發(fā)射電流密度大于20A/cm2;平均逸出功=1.7eV;發(fā)射的不均勻性與國外報道的M型陰極的相近;在脈沖運用下,電子速度的分散值低于氧化物陰極的。本陰極在場強高于1104V/cm時,出現(xiàn)非常肖特基效應(yīng),本文用S值來表征。本陰極的S值明顯高于漬制鋁酸鹽鋇鎢陰極和L陰極的。造成非常肖特基效應(yīng)的主要原因是表面逸出功不均勻。在脈沖工作比f=510-3410-2范圍內(nèi),支取8.8A/cm2時,本陰極有良好的平坦f特性,所以適用于長脈沖、大功率毫米波器件。 最后結(jié)合國內(nèi)外對這種陰極的表面分析結(jié)果,對本文的實驗結(jié)果進行了討論,這些討論有助于闡明本陰極的發(fā)射機制。
本文對漬制鈧酸鹽鋇鎢陰極的脈沖性能作了下述幾方面的研究。(1)脈沖發(fā)射水平和逸出功分布;(2)脈沖運用下的電子初速分布;(3)脈沖工作比效應(yīng);(4)強場下的非常肖特基效應(yīng)。 本陰極在Tk=850℃下能提供的脈沖發(fā)射電流密度大于20A/cm2;平均逸出功=1.7eV;發(fā)射的不均勻性與國外報道的M型陰極的相近;在脈沖運用下,電子速度的分散值低于氧化物陰極的。本陰極在場強高于1104V/cm時,出現(xiàn)非常肖特基效應(yīng),本文用S值來表征。本陰極的S值明顯高于漬制鋁酸鹽鋇鎢陰極和L陰極的。造成非常肖特基效應(yīng)的主要原因是表面逸出功不均勻。在脈沖工作比f=510-3410-2范圍內(nèi),支取8.8A/cm2時,本陰極有良好的平坦f特性,所以適用于長脈沖、大功率毫米波器件。 最后結(jié)合國內(nèi)外對這種陰極的表面分析結(jié)果,對本文的實驗結(jié)果進行了討論,這些討論有助于闡明本陰極的發(fā)射機制。
1986, 8(1): 60-63.
摘要:
正 數(shù)字圖象的數(shù)據(jù)率很大,因此在傳輸和存貯圖象時必須考慮對圖象數(shù)據(jù)加以壓縮。壓縮的方法主要有兩大類,即預(yù)測編碼法和變換編碼法。變換編碼法又分最佳變換和準(zhǔn)最佳變換編碼法。由于最佳變換需要計算圖象的協(xié)方差矩陣及其特征向量和特征值,一般還沒有快速算法,所以很難付諸實用。因而常采用準(zhǔn)最佳變換。具有快速算法的準(zhǔn)最佳
正 數(shù)字圖象的數(shù)據(jù)率很大,因此在傳輸和存貯圖象時必須考慮對圖象數(shù)據(jù)加以壓縮。壓縮的方法主要有兩大類,即預(yù)測編碼法和變換編碼法。變換編碼法又分最佳變換和準(zhǔn)最佳變換編碼法。由于最佳變換需要計算圖象的協(xié)方差矩陣及其特征向量和特征值,一般還沒有快速算法,所以很難付諸實用。因而常采用準(zhǔn)最佳變換。具有快速算法的準(zhǔn)最佳
1986, 8(1): 64-67.
摘要:
正 通常設(shè)計的波紋喇叭都工作于正導(dǎo)納區(qū),其輻射性能的頻帶比理論上可達到2:1;但若考慮到要匹配性能好、輻射圖的軸旋轉(zhuǎn)性能優(yōu)良(即交叉極化峰值電平低),其頻帶比實際上大約可得到14:1。這不能滿足頻譜復(fù)用的衛(wèi)星通信地面站對天線的要求,它需要頻帶比為6425:3700=1.736:1。為了解決這一問題,我們嘗試利用負導(dǎo)納區(qū)來拓展波紋喇叭的工作帶寬
正 通常設(shè)計的波紋喇叭都工作于正導(dǎo)納區(qū),其輻射性能的頻帶比理論上可達到2:1;但若考慮到要匹配性能好、輻射圖的軸旋轉(zhuǎn)性能優(yōu)良(即交叉極化峰值電平低),其頻帶比實際上大約可得到14:1。這不能滿足頻譜復(fù)用的衛(wèi)星通信地面站對天線的要求,它需要頻帶比為6425:3700=1.736:1。為了解決這一問題,我們嘗試利用負導(dǎo)納區(qū)來拓展波紋喇叭的工作帶寬
1986, 8(1): 68-70.
摘要:
正 1.引言 近年來,對SC網(wǎng)絡(luò)分析方法的探討引起了人們的注意。一些作者提出并發(fā)表了若干利用連續(xù)時間等效電路分析SC網(wǎng)絡(luò)的方法。 在文獻[1,3]中,作者應(yīng)用標(biāo)準(zhǔn)Z變換和LDI變換推導(dǎo)了連續(xù)時間等效電路,導(dǎo)出的電路含有頻相關(guān)元件。進行網(wǎng)絡(luò)分析時,確定這種頻相關(guān)元件的參數(shù)值對每一頻率點都
正 1.引言 近年來,對SC網(wǎng)絡(luò)分析方法的探討引起了人們的注意。一些作者提出并發(fā)表了若干利用連續(xù)時間等效電路分析SC網(wǎng)絡(luò)的方法。 在文獻[1,3]中,作者應(yīng)用標(biāo)準(zhǔn)Z變換和LDI變換推導(dǎo)了連續(xù)時間等效電路,導(dǎo)出的電路含有頻相關(guān)元件。進行網(wǎng)絡(luò)分析時,確定這種頻相關(guān)元件的參數(shù)值對每一頻率點都
1986, 8(1): 71-75.
摘要:
正 1.引言 描述地雜波統(tǒng)計特性時常用Rice模型,其物理基礎(chǔ)是認為地雜波由固定反射體引起的穩(wěn)定分量和大量運動散射體引起的瑞利起伏分量所合成。Fogel曾導(dǎo)出穩(wěn)定分量不相干時Rice雜波中離散時間最佳檢測的估值器-相關(guān)器結(jié)構(gòu),但仍得不到顯式解,實現(xiàn)有困難,他轉(zhuǎn)而研究了一種次最佳檢測器
正 1.引言 描述地雜波統(tǒng)計特性時常用Rice模型,其物理基礎(chǔ)是認為地雜波由固定反射體引起的穩(wěn)定分量和大量運動散射體引起的瑞利起伏分量所合成。Fogel曾導(dǎo)出穩(wěn)定分量不相干時Rice雜波中離散時間最佳檢測的估值器-相關(guān)器結(jié)構(gòu),但仍得不到顯式解,實現(xiàn)有困難,他轉(zhuǎn)而研究了一種次最佳檢測器
1986, 8(1): 76-80.
摘要:
正 1.引言 由于PbTiO3壓電陶瓷較難合成,因而使它的推廣應(yīng)用比PZT陶瓷晚。但是由于它的介電常數(shù)小(200左右),居里溫度高(490℃),故在高頻器件、紅外器件等方面有應(yīng)用前途。目前應(yīng)用較廣的(Ba,Pb)TiO3-PTC陶瓷的轉(zhuǎn)變溫度就是利用PbTiO3的高溫特性來提高的。 本文介紹的是利用PbTiO3的介電常數(shù)小、Kt大和頻率穩(wěn)定度高的特點,把它用作濾
正 1.引言 由于PbTiO3壓電陶瓷較難合成,因而使它的推廣應(yīng)用比PZT陶瓷晚。但是由于它的介電常數(shù)小(200左右),居里溫度高(490℃),故在高頻器件、紅外器件等方面有應(yīng)用前途。目前應(yīng)用較廣的(Ba,Pb)TiO3-PTC陶瓷的轉(zhuǎn)變溫度就是利用PbTiO3的高溫特性來提高的。 本文介紹的是利用PbTiO3的介電常數(shù)小、Kt大和頻率穩(wěn)定度高的特點,把它用作濾
