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1985年 第7卷 第2期
1985, 7(2): 81-91.
摘要:
本文提出并證明了有源網(wǎng)絡(luò)不定導(dǎo)納矩陣的一般k階余因式的兩個(gè)拓?fù)浔磉_(dá)式(A)和(B)。表達(dá)式(A)是W.K.Chen于1965年給出的一、二、三階和特殊k階余因式的拓?fù)浔磉_(dá)式的統(tǒng)一和推廣。表達(dá)式(B)表明,存在另一個(gè)有源網(wǎng)絡(luò)拓?fù)浞治龇椒ㄕ邢騥-樹法。
本文提出并證明了有源網(wǎng)絡(luò)不定導(dǎo)納矩陣的一般k階余因式的兩個(gè)拓?fù)浔磉_(dá)式(A)和(B)。表達(dá)式(A)是W.K.Chen于1965年給出的一、二、三階和特殊k階余因式的拓?fù)浔磉_(dá)式的統(tǒng)一和推廣。表達(dá)式(B)表明,存在另一個(gè)有源網(wǎng)絡(luò)拓?fù)浞治龇椒ㄕ邢騥-樹法。
1985, 7(2): 92-97.
摘要:
建立了一個(gè)用于模擬電路設(shè)計(jì)的稱為模塊的實(shí)驗(yàn)性專家系統(tǒng),目的在借此研究實(shí)現(xiàn)高水平電路專家系統(tǒng)的途徑及方法。模塊系統(tǒng)只需根據(jù)給定的對(duì)電路的輸出及輸入信號(hào)的要求,就能自動(dòng)而快速地完成電路的方框設(shè)計(jì),而這些工作通常是需要由電路設(shè)計(jì)者來完成的。
建立了一個(gè)用于模擬電路設(shè)計(jì)的稱為模塊的實(shí)驗(yàn)性專家系統(tǒng),目的在借此研究實(shí)現(xiàn)高水平電路專家系統(tǒng)的途徑及方法。模塊系統(tǒng)只需根據(jù)給定的對(duì)電路的輸出及輸入信號(hào)的要求,就能自動(dòng)而快速地完成電路的方框設(shè)計(jì),而這些工作通常是需要由電路設(shè)計(jì)者來完成的。
1985, 7(2): 98-107.
摘要:
本文從空腔模型理論出發(fā),導(dǎo)出了矩形微帶天線方向圖帶寬和阻抗帶寬的一組計(jì)算公式和曲線,并用實(shí)驗(yàn)結(jié)果作了驗(yàn)證。歸納和討論了展寬頻帶的三條途徑和潛力,并提出了簡便易行的用枝節(jié)匹配與增厚基片相結(jié)合的展寬頻帶技術(shù)。已用厚0.05波長的實(shí)驗(yàn)單元進(jìn)行了雙枝節(jié)匹配,達(dá)到了13％的帶寬(駐波比不大于2)。
本文從空腔模型理論出發(fā),導(dǎo)出了矩形微帶天線方向圖帶寬和阻抗帶寬的一組計(jì)算公式和曲線,并用實(shí)驗(yàn)結(jié)果作了驗(yàn)證。歸納和討論了展寬頻帶的三條途徑和潛力,并提出了簡便易行的用枝節(jié)匹配與增厚基片相結(jié)合的展寬頻帶技術(shù)。已用厚0.05波長的實(shí)驗(yàn)單元進(jìn)行了雙枝節(jié)匹配,達(dá)到了13％的帶寬(駐波比不大于2)。
1985, 7(2): 108-113.
摘要:
測量夾心結(jié)構(gòu)-Si∶H膜的瞬態(tài)響應(yīng)譜時(shí),發(fā)現(xiàn)無論是在低的正向偏壓還是在低的反向偏壓下,起始部分都出現(xiàn)不正常的尖形脈沖,它的幅度隨光波長的增長而減小。零場瞬態(tài)譜的研究表明,這種不正常的非傳輸部分來源于結(jié)區(qū),它的升降特點(diǎn)決定于光照時(shí)的空間電荷限制光電流。從光電流幅值與光吸收系數(shù)的關(guān)系式,我們發(fā)展了一種確定光學(xué)隙的方法。
測量夾心結(jié)構(gòu)-Si∶H膜的瞬態(tài)響應(yīng)譜時(shí),發(fā)現(xiàn)無論是在低的正向偏壓還是在低的反向偏壓下,起始部分都出現(xiàn)不正常的尖形脈沖,它的幅度隨光波長的增長而減小。零場瞬態(tài)譜的研究表明,這種不正常的非傳輸部分來源于結(jié)區(qū),它的升降特點(diǎn)決定于光照時(shí)的空間電荷限制光電流。從光電流幅值與光吸收系數(shù)的關(guān)系式,我們發(fā)展了一種確定光學(xué)隙的方法。
1985, 7(2): 114-120.
摘要:
本文介紹了利用克爾磁光效應(yīng)觀察(Sm Gd Er)Co5的磁疇結(jié)構(gòu),研究了兩個(gè)內(nèi)稟矯頑力相差較大的樣品在分級(jí)磁化和退磁過程中磁疇結(jié)構(gòu)的變化。結(jié)果表明,該材料的矯頑力主要受成核機(jī)制的控制。因此,為了提高磁體的性能,就應(yīng)當(dāng)抑制早期反磁化核的生成,為此,就要求保持成份精確、均勻,提高磁體的致密度,減少雜質(zhì)、孔洞等缺陷,使磁疇取向盡可能一致。
本文介紹了利用克爾磁光效應(yīng)觀察(Sm Gd Er)Co5的磁疇結(jié)構(gòu),研究了兩個(gè)內(nèi)稟矯頑力相差較大的樣品在分級(jí)磁化和退磁過程中磁疇結(jié)構(gòu)的變化。結(jié)果表明,該材料的矯頑力主要受成核機(jī)制的控制。因此,為了提高磁體的性能,就應(yīng)當(dāng)抑制早期反磁化核的生成,為此,就要求保持成份精確、均勻,提高磁體的致密度,減少雜質(zhì)、孔洞等缺陷,使磁疇取向盡可能一致。
1985, 7(2): 121-126.
摘要:
本文推導(dǎo)了氫原子激射器球形貯存泡填充因子的普遍表達(dá)式。計(jì)算了諧振腔和貯存泡的尺寸分別取各種不同值情況下的填充因子,并畫出了填充因子和貯存泡尺寸之間的關(guān)系曲線。
本文推導(dǎo)了氫原子激射器球形貯存泡填充因子的普遍表達(dá)式。計(jì)算了諧振腔和貯存泡的尺寸分別取各種不同值情況下的填充因子,并畫出了填充因子和貯存泡尺寸之間的關(guān)系曲線。
1985, 7(2): 127-135.
摘要:
本文介紹楔形截面的偏轉(zhuǎn)線圈和平板電極的靜電偏轉(zhuǎn)器的偏轉(zhuǎn)場的計(jì)算方法。楔形線圈可以組合成形狀多樣的組合磁偏轉(zhuǎn)器,有利于通過適當(dāng)改變場分布形狀,進(jìn)一步減小偏轉(zhuǎn)象差。矩形平板電極靜電偏轉(zhuǎn)器的優(yōu)點(diǎn)是結(jié)構(gòu)簡單,有希望用它組成多電子束系統(tǒng)的偏轉(zhuǎn)器陣列。根據(jù)上述兩種偏轉(zhuǎn)器的計(jì)算方法,已建立起實(shí)用的計(jì)算機(jī)程序,計(jì)算了一些典型結(jié)構(gòu)偏轉(zhuǎn)器的場分布。
本文介紹楔形截面的偏轉(zhuǎn)線圈和平板電極的靜電偏轉(zhuǎn)器的偏轉(zhuǎn)場的計(jì)算方法。楔形線圈可以組合成形狀多樣的組合磁偏轉(zhuǎn)器,有利于通過適當(dāng)改變場分布形狀,進(jìn)一步減小偏轉(zhuǎn)象差。矩形平板電極靜電偏轉(zhuǎn)器的優(yōu)點(diǎn)是結(jié)構(gòu)簡單,有希望用它組成多電子束系統(tǒng)的偏轉(zhuǎn)器陣列。根據(jù)上述兩種偏轉(zhuǎn)器的計(jì)算方法,已建立起實(shí)用的計(jì)算機(jī)程序,計(jì)算了一些典型結(jié)構(gòu)偏轉(zhuǎn)器的場分布。
1985, 7(2): 136-143.
摘要:
由于Rowe模型的能量不守恒性,使它用于實(shí)際的行波管設(shè)計(jì)時(shí),特別是相速躍變的螺旋線行波管的設(shè)計(jì)時(shí)會(huì)產(chǎn)生較大的誤差。本文提出的改進(jìn)模型以能量守恒作為電子注和波之間的相互作用規(guī)范,所以在不計(jì)空間電荷力時(shí),高頻場的功率和電子注消耗的功率精確相等。用新模型的計(jì)算結(jié)果比用Rowe模型的更接近實(shí)際情況,特別是在變相速的設(shè)計(jì)中。
由于Rowe模型的能量不守恒性,使它用于實(shí)際的行波管設(shè)計(jì)時(shí),特別是相速躍變的螺旋線行波管的設(shè)計(jì)時(shí)會(huì)產(chǎn)生較大的誤差。本文提出的改進(jìn)模型以能量守恒作為電子注和波之間的相互作用規(guī)范,所以在不計(jì)空間電荷力時(shí),高頻場的功率和電子注消耗的功率精確相等。用新模型的計(jì)算結(jié)果比用Rowe模型的更接近實(shí)際情況,特別是在變相速的設(shè)計(jì)中。
1985, 7(2): 144-151.
摘要:
本文是作者1982年一文的繼續(xù),根據(jù)該文使用星積產(chǎn)生1-因子的定理,我們先討論了一類特殊圖,闡明星積和求排列的關(guān)系,然后推廣到一般情況。最后,給出求Coates圖的1-因子的算法。
本文是作者1982年一文的繼續(xù),根據(jù)該文使用星積產(chǎn)生1-因子的定理,我們先討論了一類特殊圖,闡明星積和求排列的關(guān)系,然后推廣到一般情況。最后,給出求Coates圖的1-因子的算法。
1985, 7(2): 152-157.
摘要:
正 (一)引言 隨著微波集成電路的飛躍發(fā)展,微帶線得到了日益廣泛的應(yīng)用。為了減小其損耗及使其能用于更高的頻率,進(jìn)一步提出了懸置微帶線,如圖1所示
正 (一)引言 隨著微波集成電路的飛躍發(fā)展,微帶線得到了日益廣泛的應(yīng)用。為了減小其損耗及使其能用于更高的頻率,進(jìn)一步提出了懸置微帶線,如圖1所示
1985, 7(2): 158-160.
摘要:
正 (一)引言 合成孔徑雷達(dá)是成象雷達(dá)。它對(duì)測繪地區(qū)的地物目標(biāo)進(jìn)行成象。通常,雷達(dá)天線只輻射水平極化的電磁波,但由于地物目標(biāo)的多樣性和復(fù)雜性,往往對(duì)電磁波的極化有轉(zhuǎn)換效應(yīng)。為了使雷達(dá)盡可能多地收集地物目標(biāo)的遙感信息,只作一種極化的發(fā)射和接收顯然是不夠的。為此,我們?cè)谘兄戚椛渌綐O化波的天線的基礎(chǔ)上研制了輻射垂直極化波的天線,提供給雷達(dá)樣機(jī)作飛行試驗(yàn)成象和圖象比較用。 設(shè)計(jì)垂直極化天線采用的是波導(dǎo)隙縫線陣和喇叭形結(jié)構(gòu)的方案。它的外形、尺寸和
正 (一)引言 合成孔徑雷達(dá)是成象雷達(dá)。它對(duì)測繪地區(qū)的地物目標(biāo)進(jìn)行成象。通常,雷達(dá)天線只輻射水平極化的電磁波,但由于地物目標(biāo)的多樣性和復(fù)雜性,往往對(duì)電磁波的極化有轉(zhuǎn)換效應(yīng)。為了使雷達(dá)盡可能多地收集地物目標(biāo)的遙感信息,只作一種極化的發(fā)射和接收顯然是不夠的。為此,我們?cè)谘兄戚椛渌綐O化波的天線的基礎(chǔ)上研制了輻射垂直極化波的天線,提供給雷達(dá)樣機(jī)作飛行試驗(yàn)成象和圖象比較用。 設(shè)計(jì)垂直極化天線采用的是波導(dǎo)隙縫線陣和喇叭形結(jié)構(gòu)的方案。它的外形、尺寸和
