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1985年 第7卷 第1期
1985, 7(1): 1-12.
摘要:
本文發(fā)展了一種用于寬帶雷達(dá)陣成象的計(jì)算機(jī)化的時(shí)間取樣相位調(diào)整技術(shù)。同時(shí)提出了檢驗(yàn)時(shí)間取樣所引起的誤差的算法。對于周期陣,還利用FFT來加速成象數(shù)據(jù)處理。模擬結(jié)果和實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)都表明此技術(shù)是可取的。
本文發(fā)展了一種用于寬帶雷達(dá)陣成象的計(jì)算機(jī)化的時(shí)間取樣相位調(diào)整技術(shù)。同時(shí)提出了檢驗(yàn)時(shí)間取樣所引起的誤差的算法。對于周期陣,還利用FFT來加速成象數(shù)據(jù)處理。模擬結(jié)果和實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)都表明此技術(shù)是可取的。
1985, 7(1): 13-19.
摘要:
二元Goppa碼是一大類很有用的糾錯碼。但是如何求二元Goppa碼的真正最小距離至今沒有解決。本文將導(dǎo)出二元Goppa碼最小距離的新下限,這個新下限改進(jìn)了Y.Sugiyama等(1976)和作者(1983)文章的結(jié)果。本文的方法不難推廣到其他Goppa碼中去。
二元Goppa碼是一大類很有用的糾錯碼。但是如何求二元Goppa碼的真正最小距離至今沒有解決。本文將導(dǎo)出二元Goppa碼最小距離的新下限,這個新下限改進(jìn)了Y.Sugiyama等(1976)和作者(1983)文章的結(jié)果。本文的方法不難推廣到其他Goppa碼中去。
1985, 7(1): 20-27.
摘要:
本文對K.Nakayama提出的時(shí)間-頻率混合抽選FFT算法作了簡化和深化,提出了樹形分解FFT算法,其實(shí)數(shù)乘法次數(shù)與K.Nakayama的方法相比,由(3/2)Nlog2N7N+10N1/24減少到約為(65/64)Nlog2N3N4。該算法并未改變FFT算法的基本結(jié)構(gòu),用軟件和硬件實(shí)現(xiàn)不致有太大的變化。
本文對K.Nakayama提出的時(shí)間-頻率混合抽選FFT算法作了簡化和深化,提出了樹形分解FFT算法,其實(shí)數(shù)乘法次數(shù)與K.Nakayama的方法相比,由(3/2)Nlog2N7N+10N1/24減少到約為(65/64)Nlog2N3N4。該算法并未改變FFT算法的基本結(jié)構(gòu),用軟件和硬件實(shí)現(xiàn)不致有太大的變化。
1985, 7(1): 28-36.
摘要:
本文從夫累涅爾-基爾霍夫標(biāo)量衍射場方程出發(fā),導(dǎo)出了并饋和串饋矩形天線在口徑分布可分離時(shí)的沖激響應(yīng),以及并饋和中心串饋圓形天線在口徑分布圓對稱時(shí)的沖激響應(yīng)它們都可以用口徑幅度分布表達(dá)出來。
本文從夫累涅爾-基爾霍夫標(biāo)量衍射場方程出發(fā),導(dǎo)出了并饋和串饋矩形天線在口徑分布可分離時(shí)的沖激響應(yīng),以及并饋和中心串饋圓形天線在口徑分布圓對稱時(shí)的沖激響應(yīng)它們都可以用口徑幅度分布表達(dá)出來。
1985, 7(1): 37-47.
摘要:
本文借助于保角變換理論,導(dǎo)出了橢圓帶狀線特性阻抗的準(zhǔn)確解,這為橢圓帶狀線的設(shè)計(jì)提供了理論數(shù)據(jù)。
本文借助于保角變換理論,導(dǎo)出了橢圓帶狀線特性阻抗的準(zhǔn)確解,這為橢圓帶狀線的設(shè)計(jì)提供了理論數(shù)據(jù)。
1985, 7(1): 48-55.
摘要:
本文用韋伯-夏夫海特林積分來表示半無限空間的場分量,并進(jìn)而應(yīng)用場匹配法計(jì)算了淺槽波導(dǎo)的電磁場分布特性。給出了典型的數(shù)值例子,從而得到淺槽波導(dǎo)場分布的清晰圖形。
本文用韋伯-夏夫海特林積分來表示半無限空間的場分量,并進(jìn)而應(yīng)用場匹配法計(jì)算了淺槽波導(dǎo)的電磁場分布特性。給出了典型的數(shù)值例子,從而得到淺槽波導(dǎo)場分布的清晰圖形。
1985, 7(1): 56-64.
摘要:
用負(fù)反饋擴(kuò)展頻帶是目前國內(nèi)外廣泛采用的、行之有效的辦法。在研制微波調(diào)相器的調(diào)制相加器時(shí)發(fā)現(xiàn),用本文提出的感性有源可變調(diào)制相加器是擴(kuò)展頻帶的另一有效辦法。就增益帶寬積而論,后者比前者大得多。 本文提出的調(diào)制相加器,就帶寬、無失真輸出電壓和對組合波的抑制而言,比美國Motorola公司研制的Goddard跟蹤系統(tǒng)的指標(biāo)高得多。用流圖理論詳細(xì)地分析了它的性能,并得出了一系列有用的公式。理論分析和實(shí)驗(yàn)曲線相當(dāng)吻合。整個電路比較簡單,并能在40+85℃溫度范圍內(nèi)穩(wěn)定可靠地工作。
用負(fù)反饋擴(kuò)展頻帶是目前國內(nèi)外廣泛采用的、行之有效的辦法。在研制微波調(diào)相器的調(diào)制相加器時(shí)發(fā)現(xiàn),用本文提出的感性有源可變調(diào)制相加器是擴(kuò)展頻帶的另一有效辦法。就增益帶寬積而論,后者比前者大得多。 本文提出的調(diào)制相加器,就帶寬、無失真輸出電壓和對組合波的抑制而言,比美國Motorola公司研制的Goddard跟蹤系統(tǒng)的指標(biāo)高得多。用流圖理論詳細(xì)地分析了它的性能,并得出了一系列有用的公式。理論分析和實(shí)驗(yàn)曲線相當(dāng)吻合。整個電路比較簡單,并能在40+85℃溫度范圍內(nèi)穩(wěn)定可靠地工作。
1985, 7(1): 65-68.
摘要:
正 相關(guān)法測天線遠(yuǎn)場二維方向圖的原理見文獻(xiàn)[1,2]。本文介紹我們在176MHz和232MHz兩個頻率上,對北京天文臺密云綜合孔徑射電望遠(yuǎn)鏡天線(MSRT系統(tǒng))進(jìn)行的遠(yuǎn)場方向圖測試情況。根據(jù)測試結(jié)果計(jì)算了天線方向性系數(shù)、有效面積、表面利用系數(shù)以及天線增益系數(shù)。并與通過傅里葉變換公式計(jì)算的天線方向圖作了比較。 圖1是實(shí)測系統(tǒng)方框圖。被測天線T1和參考天線T2同時(shí)接收輻射源S的信息,然后經(jīng)過前置放大器進(jìn)入相關(guān)接收機(jī)進(jìn)行相關(guān)處
正 相關(guān)法測天線遠(yuǎn)場二維方向圖的原理見文獻(xiàn)[1,2]。本文介紹我們在176MHz和232MHz兩個頻率上,對北京天文臺密云綜合孔徑射電望遠(yuǎn)鏡天線(MSRT系統(tǒng))進(jìn)行的遠(yuǎn)場方向圖測試情況。根據(jù)測試結(jié)果計(jì)算了天線方向性系數(shù)、有效面積、表面利用系數(shù)以及天線增益系數(shù)。并與通過傅里葉變換公式計(jì)算的天線方向圖作了比較。 圖1是實(shí)測系統(tǒng)方框圖。被測天線T1和參考天線T2同時(shí)接收輻射源S的信息,然后經(jīng)過前置放大器進(jìn)入相關(guān)接收機(jī)進(jìn)行相關(guān)處
1985, 7(1): 69-73.
摘要:
正 (一)傅氏變換迭代法的收斂值和賦形區(qū)外的能量 傅氏變換迭代法是新近提出來的波束賦形方法。其賦形精度和效率是天線設(shè)計(jì)者所關(guān)心的問題。本文從迭代法的收斂值和賦形區(qū)以外的能量來表示該方法的賦形精度和效率,現(xiàn)討論如下
正 (一)傅氏變換迭代法的收斂值和賦形區(qū)外的能量 傅氏變換迭代法是新近提出來的波束賦形方法。其賦形精度和效率是天線設(shè)計(jì)者所關(guān)心的問題。本文從迭代法的收斂值和賦形區(qū)以外的能量來表示該方法的賦形精度和效率,現(xiàn)討論如下
1985, 7(1): 74-77.
摘要:
正 (一)引言 1943年,人們從最大信噪比準(zhǔn)則出發(fā),建立了最佳線性濾波理論匹配濾波理論。但在實(shí)際工作中,要實(shí)現(xiàn)最佳線性濾波是很困難的,因而只能采用所謂準(zhǔn)最佳線性濾波器來解決。對于脈碼調(diào)制的脈沖序列,構(gòu)成實(shí)際的匹配濾波器是可能的。本文采用電荷耦合器件(CCD)作為延時(shí)環(huán)節(jié),實(shí)現(xiàn)了PCM脈沖序列的匹配濾波器。實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,這種匹配濾波器對PCM信號進(jìn)行最佳檢測是可行的。對于矩形脈沖調(diào)制
正 (一)引言 1943年,人們從最大信噪比準(zhǔn)則出發(fā),建立了最佳線性濾波理論匹配濾波理論。但在實(shí)際工作中,要實(shí)現(xiàn)最佳線性濾波是很困難的,因而只能采用所謂準(zhǔn)最佳線性濾波器來解決。對于脈碼調(diào)制的脈沖序列,構(gòu)成實(shí)際的匹配濾波器是可能的。本文采用電荷耦合器件(CCD)作為延時(shí)環(huán)節(jié),實(shí)現(xiàn)了PCM脈沖序列的匹配濾波器。實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,這種匹配濾波器對PCM信號進(jìn)行最佳檢測是可行的。對于矩形脈沖調(diào)制
1985, 7(1): 78-80.
摘要:
正 (一)引言 目前,用Vlasov-Maxwell方程計(jì)算迴旋管中電磁波與電子的能量交換及波的相位漂移,有兩種方法:一是將波的角頻率看成不變的實(shí)數(shù),縱向波數(shù)kll產(chǎn)生一增量kll,其實(shí)部表示縱向波數(shù)的漂移,虛部表示空間增長率,它們隨著距離z的增加而增長。二是將波的縱向波數(shù)看成不變的實(shí)數(shù),波的角頻率產(chǎn)生一增量,其實(shí)部代表頻移,虛部代表時(shí)間增長率,它們隨著時(shí)間t的增加而增長。關(guān)于這兩種方法的使用問題,尚有分歧
正 (一)引言 目前,用Vlasov-Maxwell方程計(jì)算迴旋管中電磁波與電子的能量交換及波的相位漂移,有兩種方法:一是將波的角頻率看成不變的實(shí)數(shù),縱向波數(shù)kll產(chǎn)生一增量kll,其實(shí)部表示縱向波數(shù)的漂移,虛部表示空間增長率,它們隨著距離z的增加而增長。二是將波的縱向波數(shù)看成不變的實(shí)數(shù),波的角頻率產(chǎn)生一增量,其實(shí)部代表頻移,虛部代表時(shí)間增長率,它們隨著時(shí)間t的增加而增長。關(guān)于這兩種方法的使用問題,尚有分歧
