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1984年 第6卷 第4期
1984, 6(4): 263-270.
摘要:
本文探討了用單矩量法求解任意截面介質柱體電磁散射問題的計算技術,在用有限元法求解數(shù)學圓內部的場時,從計算程序上實現(xiàn)了解線性方程組的Ricatti變換法,以矩形柱體為例,采用了實現(xiàn)Ricatti變換的有限元網格的自動剖分技術,證明采用這些技術和方法在減少所占計算機內存、節(jié)省計算時間和簡化有限元法的前處理工作等方面有顯著效果,并為編制通用計算程序提供了條件。
本文探討了用單矩量法求解任意截面介質柱體電磁散射問題的計算技術,在用有限元法求解數(shù)學圓內部的場時,從計算程序上實現(xiàn)了解線性方程組的Ricatti變換法,以矩形柱體為例,采用了實現(xiàn)Ricatti變換的有限元網格的自動剖分技術,證明采用這些技術和方法在減少所占計算機內存、節(jié)省計算時間和簡化有限元法的前處理工作等方面有顯著效果,并為編制通用計算程序提供了條件。
1984, 6(4): 271-278.
摘要:
近年來,N.Nakajima等對4、5、6GHz共用天線波導系統(tǒng)中一種高性能偏置激勵的卡塞格倫微波天線所用多模圓彎曲波導的傳輸特性及其高次波型E01O的影響進行了分析和實驗研究,而文中對彎波導所激發(fā)的另一重要高次波型H21O的影響和有效地處理方法并未解決。本文根據(jù)任意截面彎曲波導耦合波方程組分析并計算了H11O多模圓彎曲波導內高次波型耦合特性及其前兩個最重要的較低階高次波E01O、H21O的耦合系數(shù)和波型激發(fā)量,提出了一種寬頻帶H21O、E01O波型濾波器,實驗表明波型濾波器的實用效果良好,從而使N.Nakajima等遇到的并待克服的問題可基本解決。
近年來,N.Nakajima等對4、5、6GHz共用天線波導系統(tǒng)中一種高性能偏置激勵的卡塞格倫微波天線所用多模圓彎曲波導的傳輸特性及其高次波型E01O的影響進行了分析和實驗研究,而文中對彎波導所激發(fā)的另一重要高次波型H21O的影響和有效地處理方法并未解決。本文根據(jù)任意截面彎曲波導耦合波方程組分析并計算了H11O多模圓彎曲波導內高次波型耦合特性及其前兩個最重要的較低階高次波E01O、H21O的耦合系數(shù)和波型激發(fā)量,提出了一種寬頻帶H21O、E01O波型濾波器,實驗表明波型濾波器的實用效果良好,從而使N.Nakajima等遇到的并待克服的問題可基本解決。
1984, 6(4): 279-286.
摘要:
本文分析了PIN調制器的電流調制特性,對其在線性坐標上呈現(xiàn)的高度非線性作了討論,并進一步提出了采用對數(shù)網絡使其線性化的電路補償方法,這種方法在實驗中已獲得成功。
本文分析了PIN調制器的電流調制特性,對其在線性坐標上呈現(xiàn)的高度非線性作了討論,并進一步提出了采用對數(shù)網絡使其線性化的電路補償方法,這種方法在實驗中已獲得成功。
1984, 6(4): 287-301.
摘要:
從 A.Van der Ziel(1976)提出的電流電壓方程出發(fā),導出一個歸一化擾動量微分方程。將歸一化擾動量的傅氏變換按j的冪級數(shù)形式展開并且求解,得到在漏、柵端擾動量傅氏變換的各階解析解,同時也就得到了漏、柵極的噪聲電流譜和相關系數(shù),在結論中,指出了方程的高階解對噪聲譜的影響。
從 A.Van der Ziel(1976)提出的電流電壓方程出發(fā),導出一個歸一化擾動量微分方程。將歸一化擾動量的傅氏變換按j的冪級數(shù)形式展開并且求解,得到在漏、柵端擾動量傅氏變換的各階解析解,同時也就得到了漏、柵極的噪聲電流譜和相關系數(shù),在結論中,指出了方程的高階解對噪聲譜的影響。
1984, 6(4): 302-309.
摘要:
本文介紹一種用在X波段、調頻脈沖周期為1ms、脈寬為6s、幅度為7V,帶寬寬于30MHz的微波固態(tài)源鎖相環(huán)(簡稱線性調頻微波鎖相環(huán))。鎖相環(huán)用來穩(wěn)定微波固態(tài)源振蕩器產生的線性調頻信號起始點的頻率,使該點頻率具有和5MHz晶振相同的高穩(wěn)定度,這種環(huán)路與一般鎖相環(huán)的工作狀態(tài)不同,它是處在頻繁的開關工作狀態(tài),這種環(huán)路具有最短的時延、最快的捕捉能力、較大的同步范圍和良好的環(huán)路信噪比,在電路結構上,也作了特別考慮,該環(huán)路首次用在遙感系統(tǒng)中并取得了較好的結果,通過實際運用證明,該環(huán)路簡單、可靠、輸出功率大、性能優(yōu)良。本文將著重介紹這種環(huán)路的工作特點和實現(xiàn)該環(huán)路所采取的一些特殊方法。
本文介紹一種用在X波段、調頻脈沖周期為1ms、脈寬為6s、幅度為7V,帶寬寬于30MHz的微波固態(tài)源鎖相環(huán)(簡稱線性調頻微波鎖相環(huán))。鎖相環(huán)用來穩(wěn)定微波固態(tài)源振蕩器產生的線性調頻信號起始點的頻率,使該點頻率具有和5MHz晶振相同的高穩(wěn)定度,這種環(huán)路與一般鎖相環(huán)的工作狀態(tài)不同,它是處在頻繁的開關工作狀態(tài),這種環(huán)路具有最短的時延、最快的捕捉能力、較大的同步范圍和良好的環(huán)路信噪比,在電路結構上,也作了特別考慮,該環(huán)路首次用在遙感系統(tǒng)中并取得了較好的結果,通過實際運用證明,該環(huán)路簡單、可靠、輸出功率大、性能優(yōu)良。本文將著重介紹這種環(huán)路的工作特點和實現(xiàn)該環(huán)路所采取的一些特殊方法。
1984, 6(4): 310-316.
摘要:
本文根據(jù)熱電子發(fā)射的統(tǒng)計理論,運用無窮大平板二極管中考慮電子縱向熱速度效應的電位狀態(tài)與普通電子槍中陰極前面的電位狀態(tài)相等效的處理方法,編寫了電子槍的計算機程序,得到了計算的電子槍發(fā)射電流值與實測的電流值相一致的結果,文中還通過計算分析指出,在計算電子束管電子槍的發(fā)射電流時,必須考慮電子的縱向熱速度效應,其計算的電流值比3/2次方定律的電流值大,且更接近實測結果;微波管強流電子槍中,電子縱向熱速度效應在低工作電壓下比在高工作電壓下影響大些,但總的來說,比在電子束管中的影響小得多;電子縱向熱速度效應對發(fā)射電流的影響隨陰極的發(fā)射電流密度與陰極發(fā)射本領差別的增大而增加,但當這一差別大于一定值后,這種影響的大小趨于恒值。
本文根據(jù)熱電子發(fā)射的統(tǒng)計理論,運用無窮大平板二極管中考慮電子縱向熱速度效應的電位狀態(tài)與普通電子槍中陰極前面的電位狀態(tài)相等效的處理方法,編寫了電子槍的計算機程序,得到了計算的電子槍發(fā)射電流值與實測的電流值相一致的結果,文中還通過計算分析指出,在計算電子束管電子槍的發(fā)射電流時,必須考慮電子的縱向熱速度效應,其計算的電流值比3/2次方定律的電流值大,且更接近實測結果;微波管強流電子槍中,電子縱向熱速度效應在低工作電壓下比在高工作電壓下影響大些,但總的來說,比在電子束管中的影響小得多;電子縱向熱速度效應對發(fā)射電流的影響隨陰極的發(fā)射電流密度與陰極發(fā)射本領差別的增大而增加,但當這一差別大于一定值后,這種影響的大小趨于恒值。
1984, 6(4): 317-325.
摘要:
本文敘述了能產生毫微秒脈沖高壓的螺旋形帶狀線發(fā)生器(以下簡稱SSLG)的基本原理,給出了具有一個短路開關,內端為高壓輸出端,外端接地的SSLG的設計方法,并提供了為便攜式X光發(fā)生器設計的SSLG的制作工藝。對該發(fā)生器電性能的實驗研究表明:該發(fā)生器能輸出脈寬40100ns、電壓100kV的高壓脈沖,接上X光管負載時,在距X光管輸出窗1m處能得到4070R的X光輻照量。
本文敘述了能產生毫微秒脈沖高壓的螺旋形帶狀線發(fā)生器(以下簡稱SSLG)的基本原理,給出了具有一個短路開關,內端為高壓輸出端,外端接地的SSLG的設計方法,并提供了為便攜式X光發(fā)生器設計的SSLG的制作工藝。對該發(fā)生器電性能的實驗研究表明:該發(fā)生器能輸出脈寬40100ns、電壓100kV的高壓脈沖,接上X光管負載時,在距X光管輸出窗1m處能得到4070R的X光輻照量。
1984, 6(4): 326-338.
摘要:
本文介紹了熱離子能量轉換器(簡稱TEC)的點火型工作狀態(tài)及其分析計算的物理模型,將電極之間分成五區(qū):即陰、陽極鞘層,過渡區(qū)和中性等離子體區(qū);討論了TEC內的電離機構,計算伏安特性和等離子體參量分布的方法,給出了國外數(shù)值計算的結果。 文章指出:TEC內的電離主要決定于階梯電離;等離子體參量由一維電子和離子流輸運方程、連續(xù)方程和能量輸運方程來描述;電極附近的過渡區(qū)則作為邊界條件來處理。
本文介紹了熱離子能量轉換器(簡稱TEC)的點火型工作狀態(tài)及其分析計算的物理模型,將電極之間分成五區(qū):即陰、陽極鞘層,過渡區(qū)和中性等離子體區(qū);討論了TEC內的電離機構,計算伏安特性和等離子體參量分布的方法,給出了國外數(shù)值計算的結果。 文章指出:TEC內的電離主要決定于階梯電離;等離子體參量由一維電子和離子流輸運方程、連續(xù)方程和能量輸運方程來描述;電極附近的過渡區(qū)則作為邊界條件來處理。
1984, 6(4): 339-342.
摘要:
正 1.引言 互作用阻抗是行波管設計中一個十分重要的參量。在耦合腔行波管中,由于電路結構的復雜性,迄今還沒有一種分析方法能夠精確地計算其互作用阻抗。所以通過冷測來計算互作用阻抗幾乎還是唯一實用的方法。雖然利用諧振法測量耦合腔結構的-圖和用頻率微擾法來測量電場已經是成熟的方法,但是如何從測量的結果來計算互作用阻抗卻仍是一個正在探索的問題。本文討論了從大微擾的測量結果,利用Kosmahl
正 1.引言 互作用阻抗是行波管設計中一個十分重要的參量。在耦合腔行波管中,由于電路結構的復雜性,迄今還沒有一種分析方法能夠精確地計算其互作用阻抗。所以通過冷測來計算互作用阻抗幾乎還是唯一實用的方法。雖然利用諧振法測量耦合腔結構的-圖和用頻率微擾法來測量電場已經是成熟的方法,但是如何從測量的結果來計算互作用阻抗卻仍是一個正在探索的問題。本文討論了從大微擾的測量結果,利用Kosmahl
