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1979年 第1卷 第1期
1979, 1(1): 1-6.
摘要:
本文運用由于軌跡交織而產(chǎn)生高溫電子,又由陰極迴旋倍增而產(chǎn)生空間電荷振蕩的觀點,能夠解釋脈沖前沿電流的小峰和小谷。同時還說明了起振的物理過程和停振后的放電現(xiàn)象,使得整個脈沖磁控管的工作過程有了清晰的物理圖象。根據(jù)這個圖象,討論了模式不穩(wěn)的原因,并提出一些克服它的措施。
本文運用由于軌跡交織而產(chǎn)生高溫電子,又由陰極迴旋倍增而產(chǎn)生空間電荷振蕩的觀點,能夠解釋脈沖前沿電流的小峰和小谷。同時還說明了起振的物理過程和停振后的放電現(xiàn)象,使得整個脈沖磁控管的工作過程有了清晰的物理圖象。根據(jù)這個圖象,討論了模式不穩(wěn)的原因,并提出一些克服它的措施。
1979, 1(1): 7-12.
摘要:
本文報道了我國研制的第一臺用高能電子束橫向泵浦NF3、Kr和Ar混合物的KrF激光器。獲得了2484(～3mJ)的激光輸出?？偣ぷ鳉鈮簭?60托變到2660托均有激光輸出。給出了KrF激光譜線、熒光譜線私激光光斑。還介紹了分氣壓不變時,激光光譜和激光輸出功率隨總氣壓變化的關(guān)系,中心波長隨氣壓變化的關(guān)系,以及在固定氣壓下變化分氣壓比時,激光功率和激光光譜變化的情況。測得了中心波長隨分氣壓比位移的實際值。研究了氣體混合時間對出光的影響,以及多次泵浦對激光輸出的影響。并在輸出閾值、輸出功率、激光和熒光譜線方面與國外同類型器件進行了比較。
本文報道了我國研制的第一臺用高能電子束橫向泵浦NF3、Kr和Ar混合物的KrF激光器。獲得了2484(～3mJ)的激光輸出?？偣ぷ鳉鈮簭?60托變到2660托均有激光輸出。給出了KrF激光譜線、熒光譜線私激光光斑。還介紹了分氣壓不變時,激光光譜和激光輸出功率隨總氣壓變化的關(guān)系,中心波長隨氣壓變化的關(guān)系,以及在固定氣壓下變化分氣壓比時,激光功率和激光光譜變化的情況。測得了中心波長隨分氣壓比位移的實際值。研究了氣體混合時間對出光的影響,以及多次泵浦對激光輸出的影響。并在輸出閾值、輸出功率、激光和熒光譜線方面與國外同類型器件進行了比較。
1979, 1(1): 13-20.
摘要:
本文計算了電子束泵浦的準分子激光器的能量沉積。還討論了能量沉積與各參量的關(guān)系。對幾種泵浦形式在最有效地利用電子束初能方面作了比較。
本文計算了電子束泵浦的準分子激光器的能量沉積。還討論了能量沉積與各參量的關(guān)系。對幾種泵浦形式在最有效地利用電子束初能方面作了比較。
1979, 1(1): 21-26.
摘要:
本文從能量交換觀點出發(fā),以更加一般的方法由電子動力學(xué)方程分析了無限長系統(tǒng)中電子注與波非線性相互作用下的能量守恒普遍關(guān)系,得到了與文獻[1]不同的結(jié)果,論述了守恒關(guān)系式中每項所表示的物理意義,討論了有限長下線路輸出功率的計算問題。
本文從能量交換觀點出發(fā),以更加一般的方法由電子動力學(xué)方程分析了無限長系統(tǒng)中電子注與波非線性相互作用下的能量守恒普遍關(guān)系,得到了與文獻[1]不同的結(jié)果,論述了守恒關(guān)系式中每項所表示的物理意義,討論了有限長下線路輸出功率的計算問題。
1979, 1(1): 27-36.
摘要:
本文介紹了帶有外反饋回路的行波管振蕩器的特點,并對它的工作原理作了定性分析。對這類振蕩器作了一系列性能測試。在外反饋線路中串接一寬調(diào)諧頻帶的釔鐵柘榴石(YIG)電調(diào)濾波器后,行波管在固定電壓下工作,只改變YIG濾波器的勵磁電流,就可獲得雙倍頻程的振蕩。主振頻率由2.3千兆赫變到8.78千兆赫,振蕩輸出功率為300毫瓦到2瓦,全頻段下無死點,頻率譜線純潔。如采用衛(wèi)星行波管的技術(shù),這種振蕩器可以作到高效率、長壽命。由于它的優(yōu)異性能,它將會取代返波管而成為新的一代特寬頻帶的電調(diào)振蕩器。
本文介紹了帶有外反饋回路的行波管振蕩器的特點,并對它的工作原理作了定性分析。對這類振蕩器作了一系列性能測試。在外反饋線路中串接一寬調(diào)諧頻帶的釔鐵柘榴石(YIG)電調(diào)濾波器后,行波管在固定電壓下工作,只改變YIG濾波器的勵磁電流,就可獲得雙倍頻程的振蕩。主振頻率由2.3千兆赫變到8.78千兆赫,振蕩輸出功率為300毫瓦到2瓦,全頻段下無死點,頻率譜線純潔。如采用衛(wèi)星行波管的技術(shù),這種振蕩器可以作到高效率、長壽命。由于它的優(yōu)異性能,它將會取代返波管而成為新的一代特寬頻帶的電調(diào)振蕩器。
1979, 1(1): 37-46.
摘要:
本文給出耦合微帶傳輸線的偶模阻抗Z0,奇模阻抗Z00,偶模(奇模)波長與自由空間波長比0/(00/)的解析表達式。同時也給出微帶傳輸線的特性阻抗Z0及波長對自由空間波長比0/的解析表達式。這些組公式適用于各種介質(zhì),W/h0.1范圍內(nèi)的TEM型波的耦合微帶線及微帶線。文中附有由若干種介質(zhì)作基片的帶狀傳輸線的Z0、Z00、Z0、0/、00/、0/的曲線族。它們可應(yīng)用于微波固體化電路的設(shè)計。用聚四氟乙烯介質(zhì)基片制作了帶通濾波器,并進行了測量,結(jié)果表明理論和實驗符合得很好。
本文給出耦合微帶傳輸線的偶模阻抗Z0,奇模阻抗Z00,偶模(奇模)波長與自由空間波長比0/(00/)的解析表達式。同時也給出微帶傳輸線的特性阻抗Z0及波長對自由空間波長比0/的解析表達式。這些組公式適用于各種介質(zhì),W/h0.1范圍內(nèi)的TEM型波的耦合微帶線及微帶線。文中附有由若干種介質(zhì)作基片的帶狀傳輸線的Z0、Z00、Z0、0/、00/、0/的曲線族。它們可應(yīng)用于微波固體化電路的設(shè)計。用聚四氟乙烯介質(zhì)基片制作了帶通濾波器,并進行了測量,結(jié)果表明理論和實驗符合得很好。
1979, 1(1): 47-47.
摘要:
正 眾所周知,脈沖管子的柵極調(diào)制比陰極調(diào)制和陽極調(diào)制具有更多優(yōu)越性,因此得到很大發(fā)展。但是通常的控制柵極要截獲一部份陰極電流,比如15％左右。這使控制柵極發(fā)熱,從而限制了它只能在小功率管范圍應(yīng)用。對大功率管來講,就需要無截獲的控制柵極。為了達到高放大系數(shù)和無截獲的柵極控制,方法是緊挨著陰極的地方另加一個電極陰影柵。 我國過去在行波管中,使用的控制柵極多是球面方格網(wǎng)孔鉬柵極,這種柵極截獲面
正 眾所周知,脈沖管子的柵極調(diào)制比陰極調(diào)制和陽極調(diào)制具有更多優(yōu)越性,因此得到很大發(fā)展。但是通常的控制柵極要截獲一部份陰極電流,比如15％左右。這使控制柵極發(fā)熱,從而限制了它只能在小功率管范圍應(yīng)用。對大功率管來講,就需要無截獲的控制柵極。為了達到高放大系數(shù)和無截獲的柵極控制,方法是緊挨著陰極的地方另加一個電極陰影柵。 我國過去在行波管中,使用的控制柵極多是球面方格網(wǎng)孔鉬柵極,這種柵極截獲面
1979, 1(1): 48-50.
摘要:
正 一、鹼金屬元素(Li、Na、K、Rb、Cs)的性能 元素周期表中第一主族元素鹼金屬的性能有它的規(guī)律性。例如:按Li、Na、K、Rb、Cs的順序,由于原子半徑逐漸增大,原子最外層電子與核之間的吸引力逐漸減小,因此,最外層電子則按Cs、Rb、K、Na、Li的順序比較易于脫離原子。它們表現(xiàn)出來的效果就是按Li、Na、K、Rb、Cs的順序,金屬性逐漸增強,化學(xué)性逐漸活潑,逸出功逐漸變小,光電發(fā)射靈敏度逐漸增大,光譜響應(yīng)的峰值(峰)與閾值(閾)逐漸移向長波。鹼金屬元素的這些性能如表1所列
正 一、鹼金屬元素(Li、Na、K、Rb、Cs)的性能 元素周期表中第一主族元素鹼金屬的性能有它的規(guī)律性。例如:按Li、Na、K、Rb、Cs的順序,由于原子半徑逐漸增大,原子最外層電子與核之間的吸引力逐漸減小,因此,最外層電子則按Cs、Rb、K、Na、Li的順序比較易于脫離原子。它們表現(xiàn)出來的效果就是按Li、Na、K、Rb、Cs的順序,金屬性逐漸增強,化學(xué)性逐漸活潑,逸出功逐漸變小,光電發(fā)射靈敏度逐漸增大,光譜響應(yīng)的峰值(峰)與閾值(閾)逐漸移向長波。鹼金屬元素的這些性能如表1所列
